PV=nRT中的n是气体的摩尔数，R=8.314J/(mol.K)
PV=mRgT中的m是气体的质量，Rg=R/M(相对分子质量）
PV=RT考虑的是1mol的气体的状态方程
太重要了,工程热力学是学习热能,动力等工程的基础课,工程热力学,工程力学,流体力学,是常见的工科三大基础力学课,包括你以后如果要可考研也是要考的,工程热力学在现在较热的航天科技中应用也很广泛.
我现在在一个研究所做热力设计工作,发现平时要用的实在太多了,你是热能与动力的学生吧?这个课程学好了对以后的专业课帮助特别大,因为专业课就是建立在这些理论基础上的应用.现在很多院校对这门课程都开始的是双语教学吧?要学好就要好好看书,多做后面的习题,只有通过做习题才能更好的理解章节内容.
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写了这么多,希望对你有帮助.
同志你好:
以下是我总结的材料,请核对后使用
祝愿你工作愉快
工程热力学
热力学是研究热现象中，物质系统在平衡时的性质和建立能量的平衡关系，以及状态发生变化时，系统与外界相互作用的学科。
工程热力学是热力学最先发展的一个分支，它主要研究热能与机械能和其他能量之间相互转换的规律及其应用，是机械工程的重要基础学科之一。
工程热力学的基本任务是：通过对热力系统、热力平衡、热力状态、热力过程、热力循环和工质的分析研究，改进和完善热力发动机、制冷机和热泵的工作循环，提高热能利用率和热功转换效率。
为此，必须以热力学基本定律为依据，探讨各种热力过程的特性；研究气体和液体的热物理性质，以及蒸发和凝结等相变规律；研究溶液特性也是分析某些类型制冷机所必需的。现代工程热力学还包括诸如燃烧等化学反应过程，溶解吸收或解吸等物理化学过程，这就又涉及化学热力学方面的基本知识。
工程热力学是关于热现象的宏观理论，研究的方法是宏观的，它以归纳无数事实所得到的热力学第一定律、热力学第二定律和热力学第三定律作为推理的基础，通过物质的压力 、温度、比容等宏观参数和受热、冷却、膨胀、收缩等整体行为，对宏观现象和热力过程进行研究。
这种方法，把与物质内部结构有关的具体性质，当作宏观真实存在的物性数据予以肯定，不需要对物质的微观结构作任何假设，所以分析推理的结果具有高度的可靠性，而且条理清楚。这是它的独特优点。
古代人类早就学会了取火和用火，不过后来才注意探究热、冷现象的实质。但直到17世纪末，人们还不能正确区分温度和热量这两个基本概念的本质。在当时流行的“热质说”统治下，人们误认为物体的温度高是由于储存的“热质”数量多。1709～1714年华氏温标和1742～1745年摄氏温标的建立，才使测温有了公认的标准。随后又发展了量热技术，为科学地观测热现象提供了测试手段，使热学走上了近代实验科学的道路。
1798年，朗福德观察到用钻头钻炮筒时，消耗机械功的结果使钻头和筒身都升温。1799年，英国人戴维用两块冰相互摩擦致使表面融化，这显然无法由“热质说”得到解释。1842年，迈尔提出了能量守恒理论，认定热是能的一种形式，可与机械能互相转化，并且从空气的定压比热容与定容比热容之差计算出热功当量。
英国物理学家焦耳于1840年建立电热当量的概念，1842年以后用不同方式实测了热功当量。1850年，焦耳的实验结果已使科学界彻底抛弃了“热质说”。公认能量守恒、能的形式可以互换的热力学第一定律为客观的自然规律。能量单位焦耳就是以他的名字命名的。
热力学的形成与当时的生产实践迫切要求寻找合理的大型、高效热机有关。1824年，法国人卡诺提出著名的卡诺定理，指明工作在给定温度范围的热机所能达到的效率极限，这实质上已经建立起热力学第二定律。但受“热质说”的影响，他的证明方法还有错误。1848年，英国工程师开尔文根据卡诺定理制定了热力学温标。1850年和1851年，德国的克劳修斯和开尔文先后提出了热力学第二定律，并在此基础上重新证明了卡诺定理。
1850～1854年，克劳修斯根据卡诺定理提出并发展了熵的概念。热力学第一定律和第二定律的确认，对于两类“永动机”的不可能实现作出了科学的最后结论，正式形成了热现象的宏观理论热力学。同时也形成了“工程热力学”这门技术科学，它成为研究热机工作原理的理论基础，使内燃机、汽轮机、燃气轮机和喷气推进机等相继取得迅速进展。
与此同时，在应用热力学理论研究物质性质的过程中，还发展了热力学的数学理论，找到了反映物质各种性质的相应的热力学函数，研究了物质在相变、化学反应和溶液特性方面所遵循的各种规律 。1906年，德国的能斯脱在观察低温现象和化学反应中发现热定理；1912年，这个定理被修改成热力学第三定律的表述形式。
二十世纪初以来，对超高压、超高温水蒸汽等物性，和极低温度的研究不断获得新成果。随着对能源问题的重视，人们对与节能有关的复合循环、新型的复合工质的研究发生了很大兴趣。
气体的绝热自由膨胀是不可逆过程，所以肯定熵增加，但是对整个系统来看，这个过程是理想无摩擦的，那熵如何来的？
1）错误，速度慢。恒容过程的dv = 0，由于在Q CDT + pdv.Tds = CDT?指南小号的斜率= T / C在这里C是比热容
给定的压力过程DP = 0 Q = CDT-VDP 。 TDS = CDT。 ?说明书，斜率= T / C在这里C是一个给定的压力下的比热容量
同种气体相同的温度下，给定的压力是大于给定的热容量的容量比的比热容量，因此，可以看出，给定的斜率卷过程大
2.从状态A到状态B，一个可逆过程，一个不可逆过程，熵变肯定是一样的，但是熵产不一样，但是对系统来说，熵变不是等于熵产吗？那为啥熵产不一样。。
错误的。固定温度的过程中，PDV点W = LN（V2/V1），P1V1大W = mp1v1 LN（V2/V1）=：P1V1 LN（V2/V1）所在单位帕J.自己的转换器大W = 10立方米* P1V1 LN（V2/V1）千焦，其中显示的字母表示的字的数量。
3.还有就是焓是只与温度有关的状态量吗？绝热节流过程温度变了为啥焓不变。。。
由于周期，无论从时间可逆，当然返回到初始状态，那么，由于返回到初始状态的工作流体，熵变当然
4.最后一个问题，给我最简单的语言解释下 火用 吧。。。
对于N> K变化的过程中，第（k-1）/（千牛） 0，则U（可以体现T）是更大或更小，而且还取决于W
还有一个问题，就是，在喷管中，对于渐缩喷管，如果背压大于临界压力，那么，气体进入喷管以后会逐渐加速减压，那肯定会减到与临界压力相同吧，那为啥却等于背压，如果等于临界压力了，是不是会产生基波？
错了，也没有取给定值比热容，只要它是理想气体OK
故障，不强调相同的压缩比，如果在相同的压缩比，例如
是错误的，n = 0时是一个恒定的压力的过程中，与例0.8是接近1，是恒定的温度的过程中，是肯定给定的温度过程的不可逆损失。
标题肯定，我是这么认为的17），温度越高，K值越小，小会超过1.3，大于1.2
扩展
怎么没看懂你写的什么，，
补充
这个，你懂得，我已经很尽力的去答了，能帮忙会尽量帮的！
太重要了,工程热力学是学习热能,动力等工程的基础课,工程热力学,工程力学,流体力学,是常见的工科三大基础力学课,包括你以后如果要可考研也是要考的,工程热力学在现在较热的航天科技中应用也很广泛.
我现在在一个研究所做热力设计工作,发现平时要用的实在太多了,你是热能与动力的学生吧?这个课程学好了对以后的专业课帮助特别大,因为专业课就是建立在这些理论基础上的应用.现在很多院校对这门课程都开始的是双语教学吧?要学好就要好好看书,多做后面的习题,只有通过做习题才能更好的理解章节内容.
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写了这么多,希望对你有帮助.